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匀速直线运动，那么这两个惯性系之间的坐标变换（最简单的形式）是如下的线性变换（为了简单略去垂直方向的坐标变换y′=y, ...
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个以aij的函数为系数的坐标变换 (具体的变换公式甚为复杂且与张量的共、反变性有关，此处从略)。您还觉得这样的定义不难理解且方便吗？ 如果理解了向量空间，那么要理解张量只需要再往前走一步，例如将域
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克斯韦方程组。电、磁都有势，相差是一个函数，这是规范观念的雏形。 同一个时期，黎曼（Bernhard Riemann，1826-1866）开始了黎曼几何的观念，这个几何背后的对称群是由所有坐标变换得到
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（Christoffel, 1829-1900）和利普希茨（Lipschitz, 1832-1903）解决了黎曼几何中等价问题的一个特殊形式，叫做"形式问题"： 确定何时两个度量可以差一个坐标变换
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的低能有效作用量不依赖于时空度规，即在时空坐标变换下作用量保持不变，而表征上体现在这些具有非平庸统计相位的任意子类似于拓扑激发，具有强鲁棒性。同时任意子从产生到湮灭的运动轨迹可以将一个多体基态转变为另
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》做了重要的注解，翻译成拉丁文于1649年出版，后来又多次再版，这为笛卡尔坐标方法的推广起到了关键作用。更为重要的是，范斯库藤还给出了坐标变换从一条基线（x轴）到另一条基线变换的代数式，这可能是坐标变<...
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义相对论的坐标变换——即所谓“Lorentz变换”——的“冠名者”，而“Lorenz规范”恰好在“Lorentz变换”下是不变的，或者说是一种Lorentz不变的规范，它被称为“Lorentz规范”从
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, t; λ)=0 成立。” 1909年，人们把相关的时空坐标变换 r'=r+v0t，t'=t称为伽利略变换。牛顿力学满足伽利略相对论，但电磁学却不满足，这为日后相对性思想的进一步拓展埋下了伏笔。惯性定
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